{"id":693,"date":"2011-07-29T23:39:52","date_gmt":"2011-07-30T03:39:52","guid":{"rendered":"http:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/?p=693"},"modified":"2011-07-29T23:39:52","modified_gmt":"2011-07-30T03:39:52","slug":"que-es-la-electricidad","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/2011\/07\/29\/que-es-la-electricidad\/","title":{"rendered":"Que es la Electricidad?"},"content":{"rendered":"

\"\"<\/a>categor\u00eda\u00a0de\u00a0fen\u00f3menos f\u00edsicos originados por la existencia de cargas el\u00e9ctricas y por la interacci\u00f3n de las mismas. Cuando una carga el\u00e9ctrica se encuentra estacionaria, o est\u00e1tica, produce fuerzas el\u00e9ctricas sobre las otras cargas situadas en su misma regi\u00f3n del espacio; cuando est\u00e1 en movimiento, produce adem\u00e1s efectos magn\u00e9ticos. Los efectos el\u00e9ctricos y magn\u00e9ticos dependen de la posici\u00f3n y movimiento relativos de las part\u00edculas con carga. En lo que respecta a los efectos el\u00e9ctricos, estas part\u00edculas pueden ser neutras, positivas o negativas. La electricidad se ocupa de las part\u00edculas cargadas positivamente, como los protones, que se repelen mutuamente, y de las part\u00edculas cargadas negativamente, como los electrones, que tambi\u00e9n se repelen mutuamente. En cambio, las part\u00edculas negativas y positivas se atraen entre s\u00ed. Este comportamiento puede resumirse diciendo que las cargas del mismo signo se repelen y las cargas de distinto signo se atraen.<\/p>\n

ELECTROST\u00c1TICA<\/strong><\/p>\n

\n

Una\u00a0manifestaci\u00f3n\u00a0habitual de la electricidad es la fuerza de atracci\u00f3n o repulsi\u00f3n entre dos cuerpos estacionarios que, de acuerdo con el principio de acci\u00f3n y reacci\u00f3n, ejercen la misma fuerza el\u00e9ctrica uno sobre otro. La carga el\u00e9ctrica de cada cuerpo puede medirse en culombios. La fuerza entre dos part\u00edculas con cargas q<\/em>1<\/sub> y q<\/em>2<\/sub> puede calcularse a partir de la ley de Coulomb<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n\n\n\n
<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

seg\u00fan la cual la fuerza es proporcional al producto de las cargas dividido entre el cuadrado de la distancia que las separa. La constante de proporcionalidad K<\/em> depende del medio que rodea a las cargas. La ley se llama as\u00ed en honor al f\u00edsico franc\u00e9s Charles de Coulomb.<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/div>\n

\n

Toda\u00a0part\u00edcula\u00a0el\u00e9ctricamente cargada crea a su alrededor un campo de fuerzas. Este campo puede representarse mediante l\u00edneas de fuerza que indican la direcci\u00f3n de la fuerza el\u00e9ctrica en cada punto. Para mover otra part\u00edcula cargada de un punto a otro del campo hay que realizar trabajo. La cantidad de energ\u00eda necesaria para efectuar ese trabajo sobre una part\u00edcula de carga unidad se conoce como diferencia de potencial entre ambos puntos. Esta magnitud se mide en voltios. La Tierra, un conductor de gran tama\u00f1o que puede suponerse sustancialmente uniforme a efectos el\u00e9ctricos, suele emplearse como nivel de referencia cero para la energ\u00eda potencial. As\u00ed, se dice que el potencial de un cuerpo cargado positivamente es de tantos voltios por encima del potencial de tierra, y el potencial de un cuerpo cargado negativamente es de tantos voltios por debajo del potencial de tierra.<\/p>\n

PROPIEDADES EL\u00c9CTRICAS DE LOS S\u00d3LIDOS<\/strong><\/p>\n

\n

\"\"<\/a>El\u00a0primer\u00a0fen\u00f3meno\u00a0el\u00e9ctrico artificial que se observ\u00f3 fue la propiedad que presentan algunas sustancias resinosas como el \u00e1mbar, que adquieren una carga negativa al ser frotadas con una piel o un trapo de lana, tras lo cual atraen objetos peque\u00f1os. Un cuerpo as\u00ed tiene un exceso de electrones. Una varilla de vidrio frotada con seda tiene una capacidad similar para atraer objetos no cargados, y atrae los cuerpos cargados negativamente con una fuerza a\u00fan mayor. El vidrio tiene una carga positiva, que puede describirse como un defecto de electrones o un exceso de protones.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Cuando\u00a0algunos\u00a0\u00e1tomos se combinan para formar s\u00f3lidos, frecuentemente quedan libres uno o m\u00e1s electrones, que pueden moverse con facilidad a trav\u00e9s del material. En algunos materiales, llamados conductores, ciertos electrones se liberan f\u00e1cilmente. Los metales, en particular el cobre y la plata, son buenos conductores.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Los\u00a0materiales\u00a0en\u00a0los que los electrones est\u00e1n fuertemente ligados a los \u00e1tomos se conocen como aislantes, no conductores o diel\u00e9ctricos. Algunos ejemplos son el vidrio, la goma o la madera seca.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Existe\u00a0un\u00a0tercer\u00a0tipo de materiales en los que un n\u00famero relativamente peque\u00f1o de electrones puede liberarse de sus \u00e1tomos de forma que dejan un \u2018hueco\u2019 en el lugar del electr\u00f3n. El hueco, que representa la ausencia de un electr\u00f3n negativo, se comporta como si fuera una unidad de carga positiva. Un campo el\u00e9ctrico hace que tanto los electrones negativos como los huecos positivos se desplacen a trav\u00e9s del material, con lo que se produce una corriente el\u00e9ctrica. Generalmente, un s\u00f3lido de este tipo, denominado semiconductor, tiene una resistencia mayor al paso de corriente que un conductor como el cobre, pero menor que un aislante como el vidrio. Si la mayor\u00eda de la corriente es transportada por los electrones negativos, se dice que es un semiconductor de tipo n.<\/em> Si la mayor\u00eda de la corriente corresponde a los huecos positivos, se dice que es de tipo p.<\/em><\/p>\n<\/div>\n

\n

Si\u00a0un\u00a0material\u00a0fuera\u00a0un conductor perfecto, las cargas circular\u00edan por \u00e9l sin ninguna resistencia; por su parte, un aislante perfecto no permitir\u00eda que se movieran las cargas por \u00e9l. No se conoce ninguna sustancia que presente alguno de estos comportamientos extremos a temperatura ambiente. A esta temperatura, los mejores conductores ofrecen una resistencia muy baja (pero no nula) al paso de la corriente y los mejores aislantes ofrecen una resistencia alta (pero no infinita). Sin embargo, la mayor\u00eda de los metales pierden toda su resistencia a temperaturas pr\u00f3ximas al cero absoluto; este fen\u00f3meno se conoce como superconductividad.<\/p>\n

CARGAS EL\u00c9CTRICAS<\/strong><\/p>\n

\n

\"\"<\/a>El\u00a0electroscopio\u00a0es\u00a0un instrumento cualitativo empleado para demostrar la presencia de cargas el\u00e9ctricas. En la figura 1 se muestra el instrumento tal como lo utiliz\u00f3 por primera vez el f\u00edsico y qu\u00edmico brit\u00e1nico Michael Faraday. El electroscopio est\u00e1 compuesto por dos l\u00e1minas de metal muy finas (a, a_<\/em>) colgadas de un soporte met\u00e1lico (b<\/em>) en el interior de un recipiente de vidrio u otro material no conductor (c<\/em>). Una esfera (d<\/em>) recoge las cargas el\u00e9ctricas del cuerpo cargado que se quiere observar; las cargas, positivas o negativas, pasan a trav\u00e9s del soporte met\u00e1lico y llegan a ambas l\u00e1minas. Al ser iguales, las cargas se repelen y las l\u00e1minas se separan. La distancia entre \u00e9stas depende de la cantidad de carga.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Pueden\u00a0utilizarse\u00a0tres m\u00e9todos para cargar el\u00e9ctricamente un objeto: 1)\u00a0contacto con otro objeto de distinto material (como por ejemplo, \u00e1mbar y piel) seguido por separaci\u00f3n; 2)\u00a0contacto con otro cuerpo cargado; 3)\u00a0inducci\u00f3n.<\/p>\n

\n

El\u00a0efecto\u00a0de\u00a0las\u00a0cargas el\u00e9ctricas sobre conductores y no conductores se muestra en la figura 2. Un cuerpo cargado negativamente, A,<\/em> est\u00e1 situado entre un conductor neutro, B,<\/em> y un no conductor neutro, C.<\/em> Los electrones libres del conductor son repelidos hacia la zona del conductor alejada de A,<\/em> mientras que las cargas positivas se ven atra\u00eddas hacia la zona pr\u00f3xima. El cuerpo B<\/em> en su conjunto es atra\u00eddo hacia A,<\/em> porque la atracci\u00f3n de las cargas distintas m\u00e1s pr\u00f3ximas entre s\u00ed es mayor que la repulsi\u00f3n de las cargas iguales m\u00e1s separadas (las fuerzas entre las cargas el\u00e9ctricas son inversamente proporcionales al cuadrado de la distancia entre las cargas). En el no conductor, C,<\/em> los electrones no pueden moverse libremente, pero los \u00e1tomos o mol\u00e9culas del mismo se reorientan de forma que sus electrones constituyentes est\u00e9n lo m\u00e1s lejos posible de A;<\/em> el no conductor tambi\u00e9n es atra\u00eddo por A,<\/em> pero en menor medida que el conductor.\"\"<\/a><\/p>\n<\/div>\n

\n

El\u00a0movimiento\u00a0de\u00a0los\u00a0electrones en el conductor B<\/em> de la figura 2 y la reorientaci\u00f3n de los \u00e1tomos del no conductor C<\/em> proporciona a esos cuerpos cargas positivas en los lados m\u00e1s pr\u00f3ximos a A<\/em> y negativas en los lados m\u00e1s distantes de A.<\/em> Las cargas generadas de esta forma se denominan cargas inducidas.<\/p>\n

MEDIDAS EL\u00c9CTRICAS<\/strong><\/p>\n

\n

El\u00a0flujo\u00a0de\u00a0carga,\u00a0o\u00a0intensidad de corriente, que recorre un cable conductor se mide por el n\u00famero de culombios que pasan en un segundo por una secci\u00f3n determinada del cable. Un culombio por segundo equivale a 1 amperio, unidad de intensidad de corriente el\u00e9ctrica llamada as\u00ed en honor al f\u00edsico franc\u00e9s Andr\u00e9 Marie Amp\u00e8re. V\u00e9ase el siguiente apartado, Corriente el\u00e9ctrica.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Cuando\u00a0una\u00a0carga\u00a0de\u00a01 culombio se desplaza a trav\u00e9s de una diferencia de potencial de 1 voltio, el trabajo realizado equivale a 1 julio, unidad llamada as\u00ed en honor al f\u00edsico brit\u00e1nico James Prescott Joule. Esta definici\u00f3n facilita la conversi\u00f3n de cantidades mec\u00e1nicas en el\u00e9ctricas.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Una\u00a0unidad\u00a0de\u00a0energ\u00eda muy usada en f\u00edsica at\u00f3mica es el electronvoltio (eV). Corresponde a la energ\u00eda adquirida por un electr\u00f3n acelerado por una diferencia de potencial de 1 voltio. Esta unidad es muy peque\u00f1a y muchas veces se multiplica por un mill\u00f3n o mil millones, abrevi\u00e1ndose el resultado como 1\u00a0MeV o 1\u00a0GeV.<\/p>\n

CORRIENTE EL\u00c9CTRICA<\/strong><\/p>\n

\n

Si\u00a0dos\u00a0cuerpos\u00a0de\u00a0carga igual y opuesta se conectan por medio de un conductor met\u00e1lico, por ejemplo un cable, las cargas se neutralizan mutuamente. Esta neutralizaci\u00f3n se lleva a cabo mediante un flujo de electrones a trav\u00e9s del conductor, desde el cuerpo cargado negativamente al cargado positivamente (en ingenier\u00eda el\u00e9ctrica, se considera por convenci\u00f3n que la corriente fluye en sentido opuesto, es decir, de la carga positiva a la negativa). En cualquier sistema continuo de conductores, los electrones fluyen desde el punto de menor potencial hasta el punto de mayor potencial. Un sistema de esa clase se denomina circuito el\u00e9ctrico. La corriente que circula por un circuito se denomina corriente continua (c.c.) si fluye siempre en el mismo sentido y corriente alterna (c.a.) si fluye alternativamente en uno u otro sentido.<\/p>\n<\/div>\n

\n

El\u00a0flujo\u00a0de\u00a0una\u00a0corriente continua est\u00e1 determinado por tres magnitudes relacionadas entre s\u00ed. La primera es la diferencia de potencial en el circuito, que en ocasiones se denomina fuerza electromotriz (fem), tensi\u00f3n o voltaje. La segunda es la intensidad de corriente. Esta magnitud se mide en amperios; 1 amperio corresponde al paso de unos 6.250.000.000.000.000.000 electrones por segundo por una secci\u00f3n determinada del circuito. La tercera magnitud es la resistencia del circuito. Normalmente, todas las sustancias, tanto conductores como aislantes, ofrecen cierta oposici\u00f3n al flujo de una corriente el\u00e9ctrica, y esta resistencia limita la corriente. La unidad empleada para cuantificar la resistencia es el ohmio (\u03a9), que se define como la resistencia que limita el flujo de corriente a 1 amperio en un circuito con una fem de 1 voltio. La ley de Ohm, llamada as\u00ed en honor al f\u00edsico alem\u00e1n Georg Simon Ohm, que la descubri\u00f3 en 1827, permite relacionar la intensidad con la fuerza electromotriz. Se expresa mediante la ecuaci\u00f3n e = I\u00a0\u00d7\u00a0R,<\/em> donde e<\/em> es la fuerza electromotriz en voltios, I<\/em> es la intensidad en amperios y R<\/em> es la resistencia en ohmios. A partir de esta ecuaci\u00f3n puede calcularse cualquiera de las tres magnitudes en un circuito dado si se conocen las otras dos.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Cuando\u00a0una\u00a0corriente\u00a0el\u00e9ctrica fluye por un cable pueden observarse dos efectos importantes: la temperatura del cable aumenta y un im\u00e1n o br\u00fajula colocado cerca del cable se desv\u00eda, apuntando en direcci\u00f3n perpendicular al cable. Al circular la corriente, los electrones que la componen colisionan con los \u00e1tomos del conductor y ceden energ\u00eda, que aparece en forma de calor. La cantidad de energ\u00eda desprendida en un circuito el\u00e9ctrico se mide en julios. La potencia consumida se mide en vatios; 1 vatio equivale a 1 julio por segundo. La potencia P<\/em> consumida por un circuito determinado puede calcularse a partir de la expresi\u00f3n P = e\u00a0\u00d7\u00a0I,<\/em> o la que se obtiene al aplicar a \u00e9sta la ley de Ohm: P = I<\/em>2<\/sup><\/em> \u00d7\u00a0R.<\/em> Tambi\u00e9n se consume potencia en la producci\u00f3n de trabajo mec\u00e1nico, en la emisi\u00f3n de radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica como luz u ondas de radio y en la descomposici\u00f3n qu\u00edmica.<\/p>\n

ELECTROMAGNETISMO<\/strong><\/p>\n

\"\"<\/a>
\n<\/strong><\/p>\n

\n

El\u00a0movimiento\u00a0de\u00a0la\u00a0aguja de una br\u00fajula en las proximidades de un conductor por el que circula una corriente indica la presencia de un campo magn\u00e9tico \u00a0alrededor del conductor. Cuando dos conductores paralelos son recorridos cada uno por una corriente, los conductores se atraen si ambas corrientes fluyen en el mismo sentido y se repelen cuando fluyen en sentidos opuestos. El campo magn\u00e9tico creado por la corriente que fluye en una espira de alambre es tal que si se suspende la espira cerca de la Tierra se comporta como un im\u00e1n o una br\u00fajula, y oscila hasta que la espira forma un \u00e1ngulo recto con la l\u00ednea que une los dos polos magn\u00e9ticos terrestres.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Puede\u00a0considerarse\u00a0que el campo magn\u00e9tico en torno a un conductor rectil\u00edneo por el que fluye una corriente se extiende desde el conductor igual que las ondas creadas cuando se tira una piedra al agua. Las l\u00edneas de fuerza del campo magn\u00e9tico tienen sentido antihorario cuando se observa el conductor en el mismo sentido en que se desplazan los electrones. El campo en torno al conductor es estacionario mientras la corriente fluya por \u00e9l de forma uniforme.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Cuando\u00a0un\u00a0conductor\u00a0se mueve de forma que atraviesa las l\u00edneas de fuerza de un campo magn\u00e9tico, este campo act\u00faa sobre los electrones libres del conductor desplaz\u00e1ndolos y creando una diferencia de potencial y un flujo de corriente en el mismo. Se produce el mismo efecto si el campo magn\u00e9tico es estacionario y el cable se mueve que si el campo se mueve y el cable permanece estacionario. Cuando una corriente empieza a circular por un conductor, se genera un campo magn\u00e9tico que parte del conductor. Este campo atraviesa el propio conductor e induce en \u00e9l una corriente en sentido opuesto a la corriente que lo caus\u00f3 (seg\u00fan la llamada regla de Lenz). En un cable recto este efecto es muy peque\u00f1o, pero si el cable se arrolla para formar una bobina, el efecto se ampl\u00eda ya que los campos generados por cada espira de la bobina cortan las espiras vecinas e inducen tambi\u00e9n una corriente en ellas. El resultado es que cuando se conecta una bobina as\u00ed a una fuente de diferencia de potencial, impide el flujo de corriente cuando empieza a aplicarse la diferencia de potencial. De forma similar, cuando se elimina la diferencia de potencial, el campo magn\u00e9tico se desvanece, y las l\u00edneas de fuerza vuelven a cortar las espiras de la bobina. La corriente inducida en estas circunstancias tiene el mismo sentido que la corriente original, y la bobina tiende a mantener el flujo de corriente. Debido a estas propiedades, una bobina se resiste a los cambios en el flujo de corriente, por lo que se dice que posee inercia el\u00e9ctrica o autoinducci\u00f3n. Esta inercia tiene poca importancia en circuitos de corriente continua, ya que no se observa cuando la corriente fluye de forma continuada, pero es muy importante en los circuitos de corriente alterna.<\/p>\n

CONDUCCI\u00d3N EN L\u00cdQUIDOS Y GASES<\/strong><\/p>\n<\/div>\n

Cuando\u00a0fluye\u00a0una\u00a0corriente el\u00e9ctrica por un conductor met\u00e1lico, el flujo s\u00f3lo tiene lugar en un sentido, ya que la corriente es transportada en su totalidad por los electrones. En cambio en los l\u00edquidos y gases, se hace posible un flujo en dos sentidos debido a la ionizaci\u00f3n. En una soluci\u00f3n l\u00edquida, los iones positivos se mueven en la disoluci\u00f3n de los puntos de potencial m\u00e1s alto a los puntos de potencial m\u00e1s bajo; los iones negativos se mueven en sentido opuesto. De forma similar, en los gases \u2014que pueden ser ionizados por radiactividad, por los rayos ultravioletas de la luz solar, por ondas electromagn\u00e9ticas o por un campo el\u00e9ctrico muy intenso\u2014 se produce un movimiento de iones en dos sentidos que produce una corriente el\u00e9ctrica a trav\u00e9s del gas.<\/div>\n
<\/div>\n
FUENTES DE FUERZA\u00a0ELECTROMOTRIZ<\/strong><\/div>\n<\/div>\n
<\/div>\n
Para\u00a0producir\u00a0un\u00a0flujo de corriente en cualquier circuito el\u00e9ctrico es necesaria una fuente de fuerza electromotriz. Las fuentes disponibles son las siguientes: 1)\u00a0m\u00e1quinas electrost\u00e1ticas, que se basan en el principio de inducir cargas el\u00e9ctricas por medios mec\u00e1nicos; 2)\u00a0m\u00e1quinas electromagn\u00e9ticas, en las que se genera corriente desplazando mec\u00e1nicamente un conductor a trav\u00e9s de un campo o campos magn\u00e9ticos; 3)\u00a0c\u00e9lulas voltaicas, que producen una fuerza electromotriz a trav\u00e9s de una acci\u00f3n electroqu\u00edmica; 4)\u00a0dispositivos que producen una fuerza electromotriz a trav\u00e9s de la acci\u00f3n del calor; 5)\u00a0dispositivos que generan una fuerza electromotriz por la acci\u00f3n de la luz; 6)\u00a0dispositivos que producen una fuerza electromotriz a partir de una presi\u00f3n f\u00edsica, como los cristales piezoel\u00e9ctricos.<\/div>\n
<\/div>\n
CORRIENTES ALTERNAS<\/strong><\/div>\n
\n
\n

Cuando\u00a0se\u00a0hace\u00a0oscilar un conductor en un campo magn\u00e9tico, el flujo de corriente en el conductor cambia de sentido tantas veces como lo hace el movimiento f\u00edsico del conductor. Varios sistemas de generaci\u00f3n de electricidad se basan en este principio, y producen una forma de corriente oscilante llamada corriente alterna. Esta corriente tiene una serie de caracter\u00edsticas ventajosas en comparaci\u00f3n con la corriente continua, y suele utilizarse como fuente de energ\u00eda el\u00e9ctrica tanto en aplicaciones industriales como en el hogar. La caracter\u00edstica pr\u00e1ctica m\u00e1s importante de la corriente alterna es que su voltaje puede cambiarse mediante un sencillo dispositivo electromagn\u00e9tico denominado transformador. Cuando una corriente alterna pasa por una bobina de alambre, el campo magn\u00e9tico alrededor de la bobina se intensifica, se anula, se vuelve a intensificar con sentido opuesto y se vuelve a anular. Si se sit\u00faa otra bobina en el campo magn\u00e9tico de la primera bobina, sin estar directamente conectada a ella, el movimiento del campo magn\u00e9tico induce una corriente alterna en la segunda bobina. Si esta segunda bobina tiene un n\u00famero de espiras mayor que la primera, la tensi\u00f3n inducida en ella ser\u00e1 mayor que la tensi\u00f3n de la primera, ya que el campo act\u00faa sobre un n\u00famero mayor de conductores individuales. Al contrario, si el n\u00famero de espiras de la segunda bobina es menor, la tensi\u00f3n ser\u00e1 m\u00e1s baja que la de la primera.<\/p>\n<\/div>\n

\n

La\u00a0acci\u00f3n\u00a0de\u00a0un\u00a0transformador hace posible la transmisi\u00f3n rentable de energ\u00eda el\u00e9ctrica a lo largo de grandes distancias. Si se quieren suministrar 200.000 vatios de potencia a una l\u00ednea el\u00e9ctrica, puede hacerse con un voltaje de 200.000 voltios y una corriente de 1 amperio o con un voltaje de 2.000 voltios y una corriente de 100 amperios, ya que la potencia es igual al producto de tensi\u00f3n y corriente. La potencia perdida en la l\u00ednea por calentamiento es igual al cuadrado de la intensidad de la corriente multiplicado por la resistencia. Por ejemplo, si la resistencia de la l\u00ednea es de 10 ohmios, la p\u00e9rdida de potencia con 200.000 voltios ser\u00e1 de 10 vatios, mientras que con 2.000 voltios ser\u00e1 de 100.000 vatios, o sea, la mitad de la potencia disponible.<\/p>\n<\/div>\n

\n

En\u00a0un\u00a0circuito\u00a0de\u00a0corriente alterna, el campo magn\u00e9tico en torno a una bobina var\u00eda constantemente, y la bobina obstaculiza continuamente el flujo de corriente en el circuito debido a la autoinducci\u00f3n. La relaci\u00f3n entre el voltaje aplicado a una bobina ideal (es decir, sin resistencia) y la intensidad que fluye por dicha bobina es tal que la intensidad es nula cuando el voltaje es m\u00e1ximo, y es m\u00e1xima cuando el voltaje es nulo. Adem\u00e1s, el campo magn\u00e9tico variable induce una diferencia de potencial en la bobina de igual magnitud y sentido opuesto a la diferencia de potencial aplicada. En la pr\u00e1ctica, las bobinas siempre presentan resistencia y capacidad adem\u00e1s de autoinducci\u00f3n.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Si\u00a0en\u00a0un\u00a0circuito\u00a0de\u00a0corriente alterna se coloca un condensador (tambi\u00e9n llamado capacitor) la intensidad de corriente es proporcional al tama\u00f1o del condensador y a la velocidad de variaci\u00f3n del voltaje en el mismo. Por tanto, por un condensador cuya capacidad es de 2 faradios pasar\u00e1 el doble de intensidad que por uno de 1 faradio. En un condensador ideal, el voltaje est\u00e1 totalmente desfasado con la intensidad. Cuando el voltaje es m\u00e1ximo no fluye intensidad, porque la velocidad de cambio de voltaje es nula. La intensidad es m\u00e1xima cuando el voltaje es nulo, porque en ese punto la velocidad de variaci\u00f3n del voltaje es m\u00e1xima. A trav\u00e9s de un condensador circula intensidad \u2014aunque no existe una conexi\u00f3n el\u00e9ctrica directa entre sus placas\u2014 porque el voltaje de una placa induce una carga opuesta en la otra.<\/p>\n<\/div>\n

\n

De\u00a0los\u00a0efectos\u00a0indicados se deduce que si se aplica un voltaje alterno a una bobina o condensador ideales, no se consume potencia. No obstante, en todos los casos pr\u00e1cticos los circuitos de corriente alterna presentan resistencia adem\u00e1s de autoinducci\u00f3n y capacidad, y se consume potencia. Esta potencia consumida depende de la proporci\u00f3n relativa de las tres magnitudes en el circuito.<\/p>\n<\/div>\n

HISTORIA<\/strong><\/p>\n

\"\"<\/a>
\n<\/strong><\/p>\n

\n

Es\u00a0posible\u00a0que\u00a0el\u00a0fil\u00f3sofo griego Tales de Mileto, que vivi\u00f3 en torno al 600\u00a0a.C., ya supiera que el \u00e1mbar adquiere la propiedad de atraer objetos ligeros al ser frotado. Otro fil\u00f3sofo griego, Teofrasto, afirmaba en un tratado escrito tres siglos despu\u00e9s que otras sustancias poseen esa propiedad. Sin embargo, el primer estudio cient\u00edfico de los fen\u00f3menos el\u00e9ctricos no apareci\u00f3 hasta el 1600\u00a0d.C., cuando se publicaron las investigaciones del m\u00e9dico brit\u00e1nico William Gilbert, quien aplic\u00f3 el t\u00e9rmino \u2018el\u00e9ctrico\u2019 (del griego elektron,<\/em> \u2018\u00e1mbar\u2019) a la fuerza que ejercen esas sustancias despu\u00e9s de ser frotadas. Tambi\u00e9n distingui\u00f3 entre las acciones magn\u00e9tica y el\u00e9ctrica.<\/p>\n<\/div>\n

\n

La\u00a0primera\u00a0m\u00e1quina\u00a0para producir una carga el\u00e9ctrica fue descrita en 1672 por el f\u00edsico alem\u00e1n Otto von Guericke. Estaba formada por una esfera de azufre movida por una manivela, sobre la que se induc\u00eda una carga cuando se apoyaba la mano sobre ella. El cient\u00edfico franc\u00e9s Charles Fran\u00e7ois de Cisternay Du Fay fue el primero en distinguir claramente los dos tipos diferentes de carga el\u00e9ctrica: positiva y negativa. El condensador m\u00e1s antiguo, la botella de Leyden, fue desarrollado en 1745. Estaba formado por una botella de vidrio recubierta por dos l\u00e1minas de papel de esta\u00f1o, una en el interior y otra en el exterior. Si se cargaba una de las l\u00e1minas con una m\u00e1quina electrost\u00e1tica, se produc\u00eda una descarga violenta si se tocaban ambas l\u00e1minas a la vez.<\/p>\n<\/div>\n

\n

El\u00a0inventor\u00a0estadounidense Benjamin Franklin dedic\u00f3 mucho tiempo a la investigaci\u00f3n de la electricidad. Su famoso experimento con una cometa o papalote demostr\u00f3 que la electricidad atmosf\u00e9rica que provoca los fen\u00f3menos del rel\u00e1mpago y el trueno es de la misma naturaleza que la carga electrost\u00e1tica de una botella de Leyden. Franklin desarroll\u00f3 una teor\u00eda seg\u00fan la cual la electricidad es un \u2018fluido\u2019 \u00fanico que existe en toda la materia, y sus efectos pueden explicarse por el exceso o la escasez de ese fluido.<\/p>\n<\/div>\n

\n

La\u00a0ley\u00a0de\u00a0que\u00a0la\u00a0fuerza entre cargas el\u00e9ctricas es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia entre las cargas fue demostrada experimentalmente por el qu\u00edmico brit\u00e1nico Joseph Priestley alrededor de 1766. Priestley tambi\u00e9n demostr\u00f3 que una carga el\u00e9ctrica se distribuye uniformemente sobre la superficie de una esfera met\u00e1lica hueca, y que en el interior de una esfera as\u00ed no existen cargas ni campos el\u00e9ctricos. Charles de Coulomb invent\u00f3 una balanza de torsi\u00f3n para medir con precisi\u00f3n la fuerza que se ejerce entre las cargas el\u00e9ctricas. Con ese aparato confirm\u00f3 las observaciones de Priestley y demostr\u00f3 que la fuerza entre dos cargas tambi\u00e9n es proporcional al producto de las cargas individuales. Faraday, que realiz\u00f3 numerosas contribuciones al estudio de la electricidad a principios del siglo XIX, tambi\u00e9n desarroll\u00f3 la teor\u00eda de las l\u00edneas de fuerza el\u00e9ctricas.<\/p>\n<\/div>\n

\n

Los\u00a0f\u00edsicos\u00a0italianos Luigi Galvani y Alessandro Volta llevaron a cabo los primeros experimentos importantes con corrientes el\u00e9ctricas. Galvani produjo contracciones musculares en las patas de una rana aplic\u00e1ndoles una corriente el\u00e9ctrica. En 1800, Volta present\u00f3 la primera fuente electroqu\u00edmica artificial de diferencia de potencial, un tipo de pila el\u00e9ctrica o bater\u00eda. La existencia de un campo magn\u00e9tico en torno a un flujo de corriente el\u00e9ctrica fue demostrada por el cient\u00edfico dan\u00e9s Hans Christian Oersted en 1819, y en 1831 Faraday demostr\u00f3 que la corriente que circula por una espira de cable puede inducir electromagn\u00e9ticamente una corriente en una espira cercana. Alrededor de 1840, James Prescott Joule y el cient\u00edfico alem\u00e1n Hermann von Helmholtz demostraron que los circuitos el\u00e9ctricos cumplen la ley de conservaci\u00f3n de la energ\u00eda, y que la electricidad es una forma de energ\u00eda.<\/p>\n<\/div>\n

\n

El\u00a0f\u00edsico\u00a0matem\u00e1tico\u00a0brit\u00e1nico James Clerk Maxwell realiz\u00f3 una contribuci\u00f3n importante al estudio de la electricidad en el siglo XIX; Maxwell investig\u00f3 las propiedades de las ondas electromagn\u00e9ticas y la luz y desarroll\u00f3 la teor\u00eda de que ambas tienen la misma naturaleza. Su trabajo abri\u00f3 el camino al f\u00edsico alem\u00e1n Heinrich Hertz, que produjo y detect\u00f3 ondas el\u00e9ctricas en la atm\u00f3sfera en 1886, y al ingeniero italiano Guglielmo Marconi, que en 1896 emple\u00f3 esas ondas para producir el primer sistema pr\u00e1ctico de se\u00f1ales de radio.<\/p>\n<\/div>\n

\n

La\u00a0teor\u00eda\u00a0de\u00a0los\u00a0electrones, que forma la base de la teor\u00eda el\u00e9ctrica moderna, fue presentada por el f\u00edsico holand\u00e9s Hendrik Antoon Lorentz en 1892. El primero en medir con precisi\u00f3n la carga del electr\u00f3n fue el f\u00edsico estadounidense Robert Andrews Millikan, en 1909. El uso generalizado de la electricidad como fuente de energ\u00eda se debe en gran medida a ingenieros e inventores pioneros de Estados Unidos, como Thomas Alva Edison, Nikola Tesla o Charles Proteus Steinmetz.<\/p>\n<\/div>\n


\n<\/strong><\/p>\n<\/div>\n


\n<\/strong><\/div>\n
<\/div>\n

\n<\/strong><\/div>\n
<\/div>\n

\n<\/strong><\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

categor\u00eda\u00a0de\u00a0fen\u00f3menos f\u00edsicos originados por la existencia de cargas el\u00e9ctricas y por la interacci\u00f3n de las mismas. Cuando una carga el\u00e9ctrica se encuentra estacionaria, o est\u00e1tica, produce fuerzas el\u00e9ctricas sobre las otras cargas situadas en su misma regi\u00f3n del espacio; cuando est\u00e1 en movimiento, produce adem\u00e1s efectos magn\u00e9ticos. Los efectos el\u00e9ctricos y magn\u00e9ticos dependen de la […]<\/p>\n","protected":false},"author":1675,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[1582],"tags":[],"class_list":["post-693","post","type-post","status-publish","format-standard","hentry","category-energias-renovables"],"aioseo_notices":[],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/693","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1675"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=693"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/693\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":702,"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/693\/revisions\/702"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=693"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=693"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/blog.espol.edu.ec\/josmvala\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=693"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}